負の確率 - Wikipedia
他にも例として、1932年にユージン・ウィグナーが量子誤り訂正の研究[7]で提案した位相空間上の擬確率分布であるウィグナー関数が挙げられる。1945年バートレットはウィグナー分布が負の値をもつことに数理論理的な矛盾がないことを見出した[8]。ウィグナー関数は量子光学分野でよく利用され、位相空間量子化の基礎となっている。また、量子干渉のある場合に負値となることから、量子干渉があることをわかりやすく示すことができる。ウィグナー関数が負値をとる領域は、量子論の不確定性原理により直接観測することが困難なほど小さいが、可観測量の期待値を求めるときに利用されている。 ファイナンス[編集] 最近になって負の確率は数理ファイナンスに応用されるようになった。計量ファイナンスにおいてはほとんどの確率はリスクニュートラル確率として知られる正の確率や擬確率である。確率論上の一連の仮定の下で、正の確率だけでなく負の
等確率の原理 - Wikipedia
平衡系の統計力学において、等確率の原理（とうかくりつのげんり、英: principle of equal a priori probabilities[1]）あるいは等重率の原理（とうじゅうりつのげんり、英: principle of equal a priori weights[1]）は、ミクロカノニカル分布では、許される系の量子状態はどれも等しい確率で現れるという定義[2]または原理[3]または作業仮説。 平衡熱力学との関係[編集] 平衡熱力学からのアプローチ[編集] 平衡熱力学はそれ自体で閉じた体系であり、現代的には平衡熱力学の関係式を認め、それらから平衡統計力学の関係式を導くのが主流である。[4] したがって、以下ではそのように考察する。 定義および定理[編集] ある孤立系について、の量子状態の総数を固定する。まず、ミクロカノニカル分布は以下のように定義される。
Mameda Engineering > 半導体の量子力学 > フェルミ分布関数(確率密度分布)
電子はフェルミオンとして振舞うと書いてきたが、フェルミオンの特徴とは何だろうか。フェルミオンはパウリの排他律に従う粒子である。Ｔ＝０の時は最低のエネルギー準位から順番に満たされて行き、温度が上がるにしたがって上の状態へ遷移して行く。すなわち全体のエネルギーが低い時のほうが密度が高い。 図2-5 これを厳密に数式で表したのがフェルミ分布関数である。 ……(式2-17) 図2-6 この密度分布関数は、温度が上がる、すなわち粒子郡が熱エネルギーを得て上のエネルギー準位に遷移することで密度が減少していく過程を示している。また、E1～E2という状態にある粒子の存在確率Ｐは次の式で表される。 ……(式2-18) F(E)が半減するエネルギーとしてフェルミ準位EFをとったことは非常に重要で、これによって半導体のエネルギーバンド理論にフェルミオンの振る舞いを当てはめることが出来るのである。 半導体の量子力
コペンハーゲン解釈 - Wikipedia
コペンハーゲン解釈（コペンハーゲンかいしゃく、英: Copenhagen interpretation）は、量子力学の解釈の一つである。それが何を指すかについて論者によってかなり幅があり、一致した見解はない[1]。共通している点としては、「量子力学は本質的に非決定論的であり、測定によって特定の観測結果が得られる確率がボルンの規則に従うこと」がある。 量子力学を建設したボーアやハイゼンベルクたちの解釈を指すという意味で使われるが、両者の間にはかなり解釈の不一致がある[2]。フォン・ノイマンが整備した量子力学の標準的な数学的手法に従う、という意味で使われることもある[3]。 「コペンハーゲン解釈」という名称は、デンマークの首都コペンハーゲンにあるボーア研究所に由来する。 コペンハーゲン解釈という言葉は、1955年にハイゼンベルクによって初めて使われた。ハイゼンベルクは、量子力学には1927年か
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