主にミー散乱によって起こるチンダル現象 火星探査機キュリオシティがゲールクレーターで撮影した火星の青い夕焼け[1] 完全導電性金属球のレーダー反射断面積(RCS)の計算から、強度が周波数の関数となるミー散乱理論を表したグラフ。左側の（漸近線が右上がり）の領域はレイリー散乱で、中央から右側の（漸近線が水平）の領域はミー散乱。 ミー散乱（ミーさんらん、独: Mie-Streuung）は、光の波長程度以上の大きさの球形の粒子による光の散乱現象である[2]。粒子のサイズが非常に大きくなると、ミー散乱と幾何光学の二つの手法による計算結果が類似するようになる。なお、波長に対して粒子（散乱体）が大きい場合は回折散乱が、光の波長の1/10以下になるとレイリー散乱が適用される。 グスタフ・ミー（英語版、ドイツ語版）により厳密解が導かれたとされているが、同時期にルードヴィヒ・ローレンツやピーター・デバイなども

散乱波の波長 λ と散乱粒子の直径 d に関わるパラメータとして、円周率 π を係数としたサイズパラメータ があり、α ≪ 1 はレイリー散乱、α ≈ 1 はミー散乱、α ≫ 1 は幾何光学近似で表現できる。 入射光の電磁場のうちの電場が微粒子の電場に作用し、粒子内の電子が強制的に振動させられて双極子モーメントが励起されることによって起こる[6]。したがって、粒子が振動数 ν0 の双極振動子で、ν0 が入射光の振動数 ν に比して ν ≪ ν0 の場合、散乱強度 I は となる。ここで、I0 は入射光の強度、N, m, e は振動子の数と質量および電荷、c は光速である[7]。 また、上式で ν4/c4 = λ−4 なので、粒子が波長に比べて十分小さい場合、散乱強度は入射光の波長の4乗に反比例し、下式で与えられる[8]。 ここで、R は粒子までの距離、θ は散乱角、n は屈折率である。この