配電線の断線単相2線式配電線の断線単相3線式配電線の断線三相3線式配電線(Y結線)の断線三相3線式配電線(Δ結線)の断線
この記事は検証可能な参考文献や出典が全く示されていないか、不十分です。出典を追加して記事の信頼性向上にご協力ください。(このテンプレートの使い方) 出典検索?: "ビオ・サバールの法則" – ニュース · 書籍 · スカラー · CiNii · J-STAGE · NDL · dlib.jp · ジャパンサーチ · TWL(2021年11月) ビオ・サバールの法則(ビオ・サバールのほうそく、英: Biot–Savart law)とは電流の存在によってその周りに生じる磁場を計算する為の電磁気学における法則である。この法則は静電場に対するクーロンの法則に対応する。 この法則によって磁場は距離、方向、およびその電流の大きさなどに依存することが論じられる。この法則は静的な近似の元ではアンペールの法則および磁場に対するガウスの法則と同等である。 1820年にフランスの物理学者ジャン=バティスト・ビオ
ビオ・サバールの法則は電気磁気学の法則で、 電線に流れる電流によって作られる磁界の大きさ(強さ)を求めるときなどに使われる法則 です。 例えば、次の図のように直線状の電線や円形状の電線に電流が流れているとしますよね? このときに、ある点に作られる磁界の大きさはいくら? というときにビオ・サバールの法則を使うと、ある点に作られる磁界の大きさを求めることができます。 それでビオ・サバールの法則ですが、例えば次の図のようなフニャっとした電線に電流 $I$ が流れていて、電線の微小部分を $dl$、$dl$ の方向(電線の接線方向)と $dl$ から点 $\mathrm{P}$ を見たときの方向とのなす角を $\theta$、$dl$ と点 $\mathrm{P}$ との距離を $r$ とすると、微小部分 $dl$ により点 $\mathrm{P}$ に作られる磁界の大きさは、 $dH = \df
コイルに流れる電流が変化すると、電磁誘導によりコイル自身に発生する現象を「自己誘導」といいます。 コイルに発生する起電力の比例定数を「自己インダクタンス」といいます。 ここでは、自己誘導と自己インダクタンスの説明をします。 自己誘導と自己インダクタンス 自己誘導 コイルに流れる電流の大きさが変化すると、磁束の大きさも変化します。 実はこのときに、コイルの中で不思議なことが起こっています。 図のようなコイルに電流を \(1\) [A] 流したときに \(1 \Phi\) の磁束が発生したとします。 次に電流を \(2\) [A] に増加させるたとき、磁束が \(2 \Phi\) になったとします。 このとき、増加した磁束を減少させようとする磁束 \(\Phi^{\prime}\) が発生します。 この磁束 \(\Phi^{\prime}\) を発生する起電力は、元の起電力に対して逆向きなので
このページにおける、サイト内の位置情報は以下です。 ホーム > 音声付き電気技術解説講座 > 理論 > インダクタンス物語(2)インダクタンスとは何か 電磁誘導現象は電気のあるところであればどこにでも現れる現象である。このシリーズは電磁誘導現象とその扱い方について解説する。今回は、電磁誘導現象を扱うのに中心的な働きをするインダクタンスについて解説する。
インダクタンス(英: inductance)は、コイルなどにおいて電流の変化が誘導起電力となって現れる性質である。誘導係数、誘導子とも言う。インダクタンスを目的とするコイルをインダクタといい、それに使用する導線を巻線という。 概要[編集] 相互誘導を利用した変圧器 回路に電流が流れると周囲に磁場が形成される。巻線に電流 I が流れるときの巻線を貫く磁束 Φ であるときの比例係数 L がインダクタンスである。 インダクタに流れる電流 I が時間変化すると電磁誘導により磁場が発生し、さらにその磁場がインダクタに起電力 V を誘導する。I の変化が起こったインダクタと起電力 V が生じたインダクタが同一であるケースにおけるこの現象のことを自己誘導と呼び、 そうでないケースにおけるこの現象のことを相互誘導と呼ぶ。 またこの際 I の変化率と V とは適切な条件下近似的に比例することが知られており、
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