第4章 密度行列入門 4. 1 密度行列の時間変化 量子力学の波動関数は確率的な意味を持つので, えている系の物理量の期待値は量 考 子力学的な平均と考えられる.一方,巨視的な物質についての物理量は,多数の粒子に ついての統計力学的な平均値である. 子力学的な振る舞いを示す多数の粒子からなる 量 系を取り扱う場合にはこれら2つの平均操作が必要である. これらを同時に行う一般的 な手法が密度行列を用いる方法である. 核磁気共鳴においては, 象とする粒子が量子 対 力学的振る舞いをする原子核であり, 測は巨視的な物質について行うので, 度行列 観 密 による取り扱いが必要となる[1]. 考えている系がハミルトニアンHで記述され,その状態が規格化された波動関数 Ψ で 表されるとしよう. Ψ は時間に依存しない適当な完全正規直交関数系unを用いて Ψ = ∑ cn un , * ∑ c